「重要問題集」徹底解説（71〜75問）：未来の得点力へ！完全マスター講座

問題71 (東北学院大 改)

【問題の確認】まずは問題文をしっかり読み解こう

この問題は、ばね付きピストンに封じられた理想気体を加熱する際の、圧力、体積、温度、仕事、熱量の変化を追う問題です。
核心は、各状態におけるピストンの「力のつりあい」と、気体の状態を結びつける「理想気体の状態方程式」、そしてエネルギーの出入りを記述する「熱力学第一法則」を正しく適用することです。

【設問別解説】考え方から計算プロセスまで徹底ガイド

この問題のテーマは「ばねで繋がれたピストン内の気体の状態変化」です。熱力学の基本法則を組み合わせて解いていきます。
問題を解く上で鍵となる物理法則や概念は以下の通りです。

1. 力のつりあい: ピストンが静止している各状態で、気体の圧力による力、大気圧による力、ばねの弾性力がつりあっています。
2. 理想気体の状態方程式: 気体の圧力(\(P\))、体積(\(V\))、温度(\(T\))の関係を \(PV=nRT\) で結びつけます。
3. 気体のした仕事: 変化の過程で気体が外部にする仕事は、\(P-V\)グラフと\(V\)軸で囲まれた面積で求められます。
4. 熱力学第一法則: 気体の内部エネルギーの変化(\(\Delta U\))、気体が外部にした仕事(\(W_{\text{した}}\))、気体が吸収した熱量(\(Q\))の関係を \(Q = \Delta U + W_{\text{した}}\) で記述します。

基本的なアプローチは以下の通りです。

1. まず、初期状態と最終状態について、それぞれ「力のつりあい」と「状態方程式」を立式し、未知の物理量（\(T_0, P_1, T_1\)）を求めます（問1, 2, 3）。
2. 次に、変化の途中における圧力と体積の関係を導き、\(P-V\)グラフの概形を明らかにします（問4）。
3. \(P-V\)グラフの面積を計算することで、気体がした仕事を求めます（問5）。
4. 最後に、内部エネルギーの変化量を計算し、熱力学第一法則を用いて吸収した熱量を求めます（問6）。

問(1)

思考の道筋とポイント
初期状態について、理想気体の状態方程式を立てて温度\(T_0\)を求めます。このとき、圧力と体積の値を正しく把握することが重要です。

この設問における重要なポイント

• 初期状態では、ばねが自然長であるため、ばねによる力は働いていません。
• ピストンは静止しているので、内部の気体の圧力と外部の大気圧が等しくなっています (\(P=P_0\))。
• 初期の体積は、断面積\(S\)と距離\(L\)から \(V_0=SL\) となります。

具体的な解説と立式
初期状態において、気体の圧力は\(P_0\)、体積は\(V_0=SL\)、物質量は\(n=1\,\text{mol}\)です。理想気体の状態方程式 \(PV=nRT\) を適用します。
$$P_0 (SL) = 1 \cdot R T_0 \quad \cdots ①$$

式①を\(T_0\)について解きます。
$$T_0 = \frac{P_0SL}{R}$$

気体の状態を表す基本ルールである「状態方程式」に、問題文で与えられた初期状態の圧力(\(P_0\))、体積(\(SL\))、物質量(\(1\,\text{mol}\))を当てはめることで、初期温度\(T_0\)を計算します。

初期温度は \(T_0 = \displaystyle\frac{P_0SL}{R}\) です。これは与えられた物理量のみで表されており、妥当な結果です。

問(2)

思考の道筋とポイント
気体を加熱した後の最終状態で、ピストンにはたらく力のつりあいを考えます。これにより、最終状態での気体の圧力\(P_1\)を求めることができます。

この設問における重要なポイント

• ピストンは水平方向に置かれており、重力は考慮不要です。
• ピストンにはたらく力は、(a)内部の気体が押す力（右向き）、(b)外部の大気が押す力（左向き）、(c)ばねが引く力（左向き）の3つです。
• ばねは\(2L\)だけ縮んでいる（伸びている）ので、弾性力の大きさは \(k(2L)\) です。

具体的な解説と立式
最終状態において、ピストンは静止しているので、水平方向の力がつりあっています。右向きを正とすると、力のつりあいの式は以下のようになります。

• 気体が押す力: \(P_1S\) (右向き)
• 大気が押す力: \(P_0S\) (左向き)
• ばねの弾性力: \(k(2L)\) (左向き)

つりあいの式:
$$P_1S = P_0S + 2kL \quad \cdots ②$$

式②を\(P_1\)について解きます。両辺を\(S\)で割ると、
$$P_1 = P_0 + \frac{2kL}{S}$$

ピストンが止まっているということは、ピストンを右に押す力と、左に押す（引く）力の合計が等しいということです。この力のバランスの式を立て、未知の圧力\(P_1\)を求めます。

最終状態の圧力は \(P_1 = P_0 + \displaystyle\frac{2kL}{S}\) です。加熱によって気体が膨張し、ばねを縮めた結果、圧力は大気圧\(P_0\)よりも \(\displaystyle\frac{2kL}{S}\) だけ大きくなっています。これは物理的に妥当な結果です。

問(3)

思考の道筋とポイント
最終状態について、理想気体の状態方程式を立てて温度\(T_1\)を求めます。問(2)で求めた圧力\(P_1\)と、問題文から読み取れる体積\(V_1\)を使用します。

この設問における重要なポイント

• 最終状態の体積は、ピストンが初期位置\(L\)から\(2L\)移動した結果、\(V_1 = S(L+2L) = 3SL\) となります。
• 圧力は問(2)で求めた\(P_1\)です。

具体的な解説と立式
最終状態において、気体の圧力は\(P_1\)、体積は\(V_1=3SL\)、物質量は\(n=1\,\text{mol}\)です。理想気体の状態方程式 \(PV=nRT\) を適用します。
$$P_1 (3SL) = 1 \cdot R T_1$$

別解: ボイル・シャルルの法則
具体的な解説と立式
初期状態（状態0）と最終状態（状態1）の間で、気体の物質量は変化しないため、ボイル・シャルルの法則を適用することもできます。
$$\frac{P_0V_0}{T_0} = \frac{P_1V_1}{T_1}$$
ここに各値を代入すると、
$$\frac{P_0(SL)}{T_0} = \frac{P_1(3SL)}{T_1}$$
となり、これを\(T_1\)について解くことでも求められます。

状態方程式から\(T_1\)を求めます。
$$T_1 = \frac{3P_1SL}{R}$$
ここに、問(2)で求めた \(P_1 = P_0 + \displaystyle\frac{2kL}{S}\) を代入します。
$$
\begin{aligned}
T_1 &= \frac{3 \left( P_0 + \displaystyle\frac{2kL}{S} \right) SL}{R} \\[2.0ex]
&= \frac{3(P_0S + 2kL)L}{R}
\end{aligned}
$$

最終状態での気体の圧力、体積がわかったので、再び状態方程式にこれらの値を当てはめることで、最終的な温度\(T_1\)を計算できます。

最終温度は \(T_1 = \displaystyle\frac{3(P_0S+2kL)L}{R}\) です。初期温度\(T_0\)と比較すると、圧力も体積も増加しているため、温度が上昇していることがわかります。

問(4)

思考の道筋とポイント
この変化の過程における、任意の時点での圧力\(P\)と体積\(V\)の関係を導き出します。これにより、\(P-V\)グラフがどのような形の線になるかがわかります。

この設問における重要なポイント

• 変化の途中、ばねの自然長からの伸び（縮み）を\(x\)とします。
• このときのピストンの位置は \(L+x\) であり、体積は \(V=S(L+x)\) です。
• このときの力のつりあいは \(PS = P_0S + kx\) です。
• これら2つの式から変数\(x\)を消去し、\(P\)と\(V\)の関係式を求めます。

具体的な解説と立式
ばねの縮みが\(x\)のときの体積\(V\)と圧力\(P\)は、
$$V = S(L+x) \quad \cdots ③$$
$$PS = P_0S + kx \quad \cdots ④$$
と表せます。式③から \(x = \displaystyle\frac{V}{S} – L\) となります。これを式④に代入して\(x\)を消去します。
$$PS = P_0S + k \left( \frac{V}{S} – L \right)$$

上の式を\(P\)について解きます。
$$
\begin{aligned}
P &= P_0 + \frac{k}{S} \left( \frac{V}{S} – L \right) \\[2.0ex]
&= P_0 + \frac{k}{S^2}V – \frac{kL}{S} \\[2.0ex]
&= \left( P_0 – \frac{kL}{S} \right) + \frac{k}{S^2}V
\end{aligned}
$$
この式は \(P = aV+b\) の形をしており、\(P\)が\(V\)の1次関数であることを示しています。したがって、\(P-V\)グラフは直線になります。
この直線は、初期状態の点\((V_0, P_0) = (SL, P_0)\)と、最終状態の点\((V_1, P_1) = (3SL, P_1)\)の2点を通ります。

変化の途中のある瞬間を切り取って、そのときの圧力と体積の関係を調べます。すると、圧力と体積が一次関数（直線のグラフ）の関係にあることがわかります。したがって、グラフはスタート地点とゴール地点をまっすぐ結んだ線になります。

\(P-V\)グラフは、点\((SL, P_0)\)と点\((3SL, P_1)\)を結ぶ右上がりの直線となります。体積が増えるにつれてばねの縮みが大きくなり、それに対抗するために圧力も線形に増加していく様子を表しており、物理的に妥当です。

問(5)

思考の道筋とポイント
気体が外部にした仕事\(W_{\text{した}}\)は、\(P-V\)グラフと\(V\)軸で囲まれた部分の面積に等しくなります。問(4)でグラフが直線（台形）になることがわかったので、台形の面積を計算します。

この設問における重要なポイント

• 仕事\(W_{\text{した}}\)は、\(P-V\)グラフの面積で計算します。
• 台形の面積 = (上底 + 下底) × 高さ ÷ 2
  • 上底: \(P_0\)
  • 下底: \(P_1\)
  • 高さ: \(V_1 – V_0 = 3SL – SL = 2SL\)

具体的な解説と立式
\(P-V\)グラフから、仕事\(W_{\text{した}}\)は台形の面積として求められます。
$$W_{\text{した}} = \frac{1}{2}(P_0 + P_1)(V_1 – V_0)$$
ここに、\(V_0=SL\), \(V_1=3SL\) を代入します。
$$W_{\text{した}} = \frac{1}{2}(P_0 + P_1)(3SL – SL) = (P_0 + P_1)SL$$

別解: エネルギーの観点からのアプローチ
具体的な解説と立式
気体がした仕事は、外部の系（この場合は大気とばね）のエネルギーをどれだけ増加させたかに等しいと考えられます。したがって、大気を押しのけるのに使った仕事と、ばねを縮めるのに使った仕事の和を求めます。

• 大気に対してした仕事 \(W_{\text{大気}}\): 圧力\(P_0\)に逆らって体積を\(\Delta V = 2SL\)だけ増やしたので、\(W_{\text{大気}} = P_0 \Delta V = P_0(2SL) = 2P_0SL\)。
• ばねに対してした仕事 \(W_{\text{ばね}}\): これはばねの弾性エネルギーの増加分に等しい。ばねは自然長から\(2L\)縮んだので、\(W_{\text{ばね}} = \displaystyle\frac{1}{2}k(2L)^2 = 2kL^2\)。

よって、気体がした仕事の合計は、
$$W_{\text{した}} = W_{\text{大気}} + W_{\text{ばね}} = 2P_0SL + 2kL^2$$

台形の面積の式に、問(2)で求めた \(P_1 = P_0 + \displaystyle\frac{2kL}{S}\) を代入して計算します。
$$
\begin{aligned}
W_{\text{した}} &= (P_0 + P_1)SL \\[2.0ex]
&= \left( P_0 + \left(P_0 + \frac{2kL}{S}\right) \right)SL \\[2.0ex]
&= \left( 2P_0 + \frac{2kL}{S} \right)SL \\[2.0ex]
&= (2P_0S + 2kL)L \\[2.0ex]
&= 2(P_0S + kL)L
\end{aligned}
$$
別解の結果 \(2P_0SL + 2kL^2 = 2(P_0S+kL)L\) とも一致します。

気体が膨らむとき、外部に「仕事」をします。その仕事量は、\(P-V\)グラフに描かれた図形の面積を計算することで求められます。今回は台形なので、台形の面積公式を使って計算します。

気体がした仕事は \(W_{\text{した}} = 2(P_0S+kL)L\) です。2つの解法で同じ結果が得られたことから、計算の妥当性が確認できます。

問(6)

思考の道筋とポイント
気体が受け取った熱量\(Q\)は、熱力学第一法則 \(Q = \Delta U + W_{\text{した}}\) を用いて求めます。内部エネルギーの変化\(\Delta U\)と、問(5)で求めた仕事\(W_{\text{した}}\)が必要です。

この設問における重要なポイント

• 単原子分子理想気体なので、内部エネルギーの変化は \(\Delta U = \displaystyle\frac{3}{2}nR\Delta T\) で計算できます。
• 温度変化 \(\Delta T = T_1 – T_0\) は、問(1)と問(3)の結果から計算します。
• 仕事 \(W_{\text{した}}\) は問(5)の結果を利用します。

具体的な解説と立式
熱力学第一法則は \(Q = \Delta U + W_{\text{した}}\) です。
まず、内部エネルギーの変化 \(\Delta U\) を求めます。
\(\Delta T = T_1 – T_0\) を計算します。
$$
\begin{aligned}
\Delta T &= T_1 – T_0 \\[2.0ex]
&= \frac{3(P_0S+2kL)L}{R} – \frac{P_0SL}{R} \\[2.0ex]
&= \frac{(3P_0S+6kL)L – P_0SL}{R} \\[2.0ex]
&= \frac{2P_0SL + 6kL^2}{R} \\[2.0ex]
&= \frac{2(P_0S+3kL)L}{R}
\end{aligned}
$$
\(\Delta U = \displaystyle\frac{3}{2}nR\Delta T\) に \(n=1\) と上の \(\Delta T\) を代入します。
$$
\begin{aligned}
\Delta U &= \frac{3}{2} \cdot 1 \cdot R \cdot \left( \frac{2(P_0S+3kL)L}{R} \right) \\[2.0ex]
&= 3(P_0S+3kL)L \quad \cdots ⑤
\end{aligned}
$$
最後に、\(Q = \Delta U + W_{\text{した}}\) を計算します。\(W_{\text{した}} = 2(P_0S+kL)L \quad \cdots ④\) です。

別解: \(\Delta U = \frac{3}{2}\Delta(PV)\) を用いた計算
具体的な解説と立式
内部エネルギーの変化は、状態量である\(P, V\)の変化からも直接計算できます。\(\Delta U = \displaystyle\frac{3}{2}(P_1V_1 – P_0V_0)\) を利用します。
ここに \(P_1 = P_0 + \displaystyle\frac{2kL}{S}\), \(V_1=3SL\), \(P_0\), \(V_0=SL\) を代入します。
$$
\begin{aligned}
\Delta U &= \frac{3}{2} \left( \left(P_0 + \frac{2kL}{S}\right)(3SL) – P_0(SL) \right) \\[2.0ex]
&= \frac{3}{2} (3P_0SL + 6kL^2 – P_0SL) \\[2.0ex]
&= \frac{3}{2} (2P_0SL + 6kL^2) \\[2.0ex]
&= 3(P_0S + 3kL)L
\end{aligned}
$$
これは先ほどの計算結果と一致します。

\(Q = \Delta U + W_{\text{した}}\) に、求めた \(\Delta U\) と \(W_{\text{した}}\) を代入します。
$$
\begin{aligned}
Q &= 3(P_0S+3kL)L + 2(P_0S+kL)L \\[2.0ex]
&= (3P_0SL + 9kL^2) + (2P_0SL + 2kL^2) \\[2.0ex]
&= 5P_0SL + 11kL^2 \\[2.0ex]
&= (5P_0S + 11kL)L
\end{aligned}
$$

気体に与えられた熱エネルギー(\(Q\))は、2つのことに使われます。1つは気体の内部エネルギーを増やすこと(\(\Delta U\))、もう1つは外部に仕事をすること(\(W_{\text{した}}\))です。この関係式（熱力学第一法則）を使って、\(\Delta U\)と\(W_{\text{した}}\)を足し合わせることで\(Q\)を求めます。

気体が受け取った熱量は \(Q = (5P_0S+11kL)L\) です。加熱によって内部エネルギーの増加と外部への仕事の両方が行われた結果であり、物理的に妥当な結論です。

【総まとめ】この一問を未来の得点力へ！完全マスター講座

最重要ポイント：この問題の核心となる物理法則は？

• 力のつりあい:
  • 核心: ピストンが静止している状態では、気体がピストンを押す力、大気圧がピストンを押す力、そしてばねがピストンを引く（または押す）力がつりあっています。この力の関係式が、各状態における気体の圧力を決定する鍵となります。
  • 理解のポイント: \(P_1S = P_0S + 2kL\) のように、目に見えない「圧力」を「力」(\(F=PS\))に変換して力学の問題として捉えることが重要です。
• 理想気体の状態方程式 (\(PV=nRT\)):
  • 核心: 気体の「圧力 \(P\)」「体積 \(V\)」「温度 \(T\)」という3つの状態量を結びつける普遍的な法則です。この問題では、力のつりあいから求めた圧力や、図から読み取れる体積を使って、未知の温度を求めるために用いられます。
  • 理解のポイント: 熱力学の問題では、状態方程式は「力のつりあい」や「エネルギー保存則」と並ぶ、最も基本的な立式の柱の一つです。
• 熱力学第一法則 (\(Q = \Delta U + W_{\text{した}}\)):
  • 核心: エネルギー保存則の熱力学バージョンです。気体に加えられた熱量(\(Q\))が、内部エネルギーの増加(\(\Delta U\))と外部への仕事(\(W_{\text{した}}\))にどのように分配されるかを示します。
  • 理解のポイント: この法則を使うためには、\(\Delta U\)と\(W_{\text{した}}\)をそれぞれ個別に計算する必要があります。
    • \(\Delta U\) は温度変化 \(\Delta T\) から (\(\Delta U = \frac{3}{2}nR\Delta T\))、あるいは圧力・体積の変化から (\(\Delta U = \frac{3}{2}\Delta(PV)\)) 求めます。
    • \(W_{\text{した}}\) は \(P-V\) グラフの面積から求めます。

応用テクニック：似た問題が出たらココを見る！解法の鍵と着眼点

• 応用できる類似問題のパターン:
  • 鉛直に置かれたピストン: ピストンが鉛直に置かれている場合、力のつりあいにピストン自身の重力(\(mg\))が加わります。
  • 定圧変化・定積変化・断熱変化: この問題は圧力が体積の一次関数として変化しましたが、より単純な「定圧変化」（圧力が一定）や「定積変化」（体積が一定）の問題は基本です。また、「断熱変化」（\(Q=0\))ではポアソンの法則が関わってきます。
  • 循環過程（サイクル）: 気体の状態が変化して元の状態に戻る問題。一周で \(\Delta U = 0\) となるため、\(Q = W_{\text{した}}\) となり、サイクルが外部にした仕事は吸収した正味の熱量に等しくなります。
• 初見の問題での着眼点:
  1. 状態変化の特定: まず、初期状態と最終状態の圧力、体積、温度を整理します。未知の量があれば、それを求めるのが最初のステップです。
  2. 力のつりあいの確認: ピストンが動く問題では、必ず「力のつりあい」を考えます。これにより、圧力と外部条件（大気圧、ばね、重力など）の関係が明らかになります。
  3. 変化過程の分析: 状態変化の途中で、圧力と体積がどのような関係にあるか（\(P-V\)グラフの形は何か）を考えます。これが仕事を計算する上で重要になります。この問題のように、ばねが絡むと\(P\)が\(V\)の一次関数になることが多いです。
  4. エネルギー収支の確認: 最終的に熱量を問われたら、熱力学第一法則の出番です。\(\Delta U\)と\(W_{\text{した}}\)をそれぞれ計算し、足し合わせるという流れを意識します。

要注意！ありがちなミス・誤解とその対策

• ばねの伸び（縮み）の誤解:
  • 誤解: ばねの伸びをピストンの位置そのものと勘違いする。例えば、最終位置が\(3L\)だからばねの伸びも\(3L\)としてしまう。
  • 対策: ばねの伸び（縮み）は、常に「自然長の位置からの変化量」です。この問題では、初期位置\(L\)が自然長なので、最終位置\(3L\)までの移動距離\(2L\)がばねの縮みになります。図を丁寧に描き、どこが自然長かを明確にしましょう。
• 仕事の計算ミス:
  • 誤解: 圧力が変化するのに、仕事の計算で \(W = P\Delta V\) のように、初期圧力や最終圧力のどちらか一方だけを使ってしまう。
  • 対策: 圧力が変化する場合、仕事は \(P-V\) グラフの面積で求めるのが鉄則です。グラフの形（この問題では台形）を正確に把握し、面積を計算しましょう。
• 内部エネルギーの式の混同:
  • 誤解: 単原子分子でない気体なのに \(\Delta U = \frac{3}{2}nR\Delta T\) を使ってしまう。あるいは、\(U\) と \(\Delta U\) を混同する。
  • 対策: 内部エネルギーの係数（\(\frac{3}{2}\)）は、気体の種類（単原子分子、二原子分子など）によって変わることを覚えておきましょう。また、\(U\)は「その瞬間の内部エネルギー」、\(\Delta U\)は「状態変化による内部エネルギーの変化量」であり、熱力学第一法則で使うのは後者(\(\Delta U\))です。

物理の眼を養う：現象のイメージ化と図解の極意

• この問題での有効なイメージ化と図示:
  • 力のつりあい図: 初期状態と最終状態で、ピストンに働くすべての力（気体の圧力による力\(PS\)、大気圧による力\(P_0S\)、ばねの弾性力\(kx\)）を矢印で図示します。力の大きさと向きを視覚化することで、立式ミスを防げます。
  • \(P-V\)グラフ: (4)で描いた\(P-V\)グラフは、この問題全体のストーリーを凝縮しています。始点\((SL, P_0)\)、終点\((3SL, P_1)\)をプロットし、それらを直線で結びます。さらに、\(V\)軸との間にできる台形領域に斜線を引くことで、仕事\(W_{\text{した}}\)が面積であることを視覚的に強調できます。
• 図を描く際に注意すべき点:
  • 座標の原点: ばねの伸び\(x\)を考える際、どこを原点(\(x=0\))とするか（この場合は自然長の位置）を明確に意識することが重要です。
  • 状態の対応: \(P-V\)グラフ上の点と、実際のピストンの位置や状態（初期、最終、途中）がどのように対応しているかを常に意識すると、理解が深まります。

なぜその公式？論理的な公式選択と適用の思考法

• 力のつりあい:
  • 選定理由: 問題が「圧力」を問うており、ピストンが静止しているという力学的な条件が与えられているため。
  • 適用根拠: ニュートンの運動法則（加速度が0の場合、合力は0）に基づきます。
• 理想気体の状態方程式:
  • 選定理由: 問題が「温度」を問うており、気体のP, V, Tを結びつける必要があるため。
  • 適用根拠: 閉じ込められた気体の量が一定(\(n=1\,\text{mol}\))であるという物理的状況。
• 仕事の面積計算 (\(W_{\text{した}} = \text{台形の面積}\)):
  • 選定理由: 問題が「仕事」を問うており、変化の過程で圧力が一定ではないため。
  • 適用根拠: 仕事の定義 \(W = \int P dV\) が、\(P-V\)グラフ上の面積に相当するという数学的な事実にに基づきます。
• 熱力学第一法則:
  • 選定理由: 問題が「熱量」を問うており、エネルギーの出入りを総合的に計算する必要があるため。
  • 適用根拠: エネルギー保存則という、物理学の最も基本的な原理に基づきます。

思考を整理する：立式から計算までのロジカルフロー

1. (1) 初期温度 \(T_0\):
   • 戦略: 初期状態の状態方程式。
   • フロー: \(P=P_0, V=SL\) を \(PV=RT\) に代入 \(\rightarrow\) \(T_0\) を求める。
2. (2) 最終圧力 \(P_1\):
   • 戦略: 最終状態の力のつりあい。
   • フロー: \(P_1S = P_0S + k(2L)\) \(\rightarrow\) \(P_1\) を求める。
3. (3) 最終温度 \(T_1\):
   • 戦略: 最終状態の状態方程式。
   • フロー: \(P=P_1, V=3SL\) を \(PV=RT\) に代入 \(\rightarrow\) (2)の\(P_1\)を使い\(T_1\)を求める。
4. (4) \(P-V\)グラフ:
   • 戦略: 変化の途中での\(P\)と\(V\)の関係式を導出。
   • フロー: \(V=S(L+x)\) と \(PS=P_0S+kx\) から \(x\) を消去 \(\rightarrow\) \(P\)が\(V\)の一次関数であることを確認 \(\rightarrow\) 始点と終点を結ぶ直線を引く。
5. (5) 仕事 \(W_{\text{した}}\):
   • 戦略: \(P-V\)グラフの面積（台形）を計算。
   • フロー: \(W_{\text{した}} = \displaystyle\frac{1}{2}(P_0+P_1)(V_1-V_0)\) \(\rightarrow\) 各値を代入して計算。
6. (6) 熱量 \(Q\):
   • 戦略: 熱力学第一法則 \(Q = \Delta U + W_{\text{した}}\)。
   • フロー: ①\(\Delta T = T_1 – T_0\) を計算 → ②\(\Delta U = \displaystyle\frac{3}{2}R\Delta T\) を計算 → ③(5)の\(W_{\text{した}}\)と②の\(\Delta U\)を足し合わせる。

計算ミスをなくす！日頃の意識と実践テクニック

• 文字式の整理: この問題は文字が多く複雑です。特に(6)の計算では、\(P_0S\)や\(kL\)といった塊を一つの単位として意識すると、式全体の見通しが良くなります。例えば、\(\Delta U = 3(P_0S+3kL)L\) と \(W_{\text{した}} = 2(P_0S+kL)L\) を足す際に、\(P_0SL\)の項と\(kL^2\)の項を別々に集計するとミスが減ります。
• 単位の確認: 最終的な答えの単位が、問われている物理量の単位（温度なら[K]、仕事や熱量なら[J]）と一致しているかを確認する習慣をつけましょう。例えば、(2)で求めた\(P_1\)の第2項 \(\displaystyle\frac{2kL}{S}\) の単位は \(\displaystyle\frac{[\text{N/m}][\text{m}]}{[\text{m}^2]} = [\text{N/m}^2] = [\text{Pa}]\) となり、圧力の単位と一致します。
• 別解による検算: (5)の仕事や(6)の内部エネルギー計算のように、別のアプローチで同じ量を計算できる場合は、積極的に両方で計算してみましょう。結果が一致すれば、答えの信頼性が格段に上がります。

解きっぱなしはNG！解答の妥当性を吟味する習慣をつけよう

• 得られた答えの物理的妥当性の検討:
  • \(P_1 > P_0\): 気体を加熱して膨張させ、ばねを縮めているので、内部の圧力が大気圧より高くなるのは当然です。
  • \(T_1 > T_0\): 加熱しているので、温度が上がるのは当然です。
  • \(W_{\text{した}} > 0\): 気体は膨張（\(\Delta V > 0\)）しているので、外部に正の仕事をしたことになります。
  • \(Q > 0\): 気体は加熱されている（温度調節器で温めた）ので、熱を吸収している（\(Q>0\)）はずです。計算結果の符号がプラスになっていることを確認します。
• 極端な場合や既知の状況との比較:
  • もし、ばねがなかったら（\(k=0\)）どうなるかを考えてみましょう。
    • (2) \(P_1 = P_0\)。これは定圧変化になります。
    • (5) \(W_{\text{した}} = 2P_0SL\)。これは定圧変化の仕事 \(P_0\Delta V\) と一致します。
    • (6) \(Q = 5P_0SL\)。定圧変化では \(Q = \Delta U + W = \displaystyle\frac{3}{2}(P_0\Delta V) + P_0\Delta V = \displaystyle\frac{5}{2}P_0\Delta V\) となり、\(\Delta V = 2SL\) を代入すると \(Q = \displaystyle\frac{5}{2}P_0(2SL) = 5P_0SL\) となり、見事に一致します。

問題72 (岐阜大)

【問題の確認】まずは問題文をしっかり読み解こう

この問題は、理想気体の状態変化、特に断熱変化、定圧変化、定積変化を組み合わせたサイクル（オットーサイクルに類似）を扱い、仕事、熱量、内部エネルギー、そして熱効率について考察するものです。
前半の[A]は、内部エネルギーが温度のみに依存することの確認、後半の[B]がメインの設問群となります。核心は、各過程の性質を正しく理解し、熱力学第一法則、状態方程式、そしてモル比熱の定義を的確に適用することです。

【設問別解説】考え方から計算プロセスまで徹底ガイド

この問題のテーマは「熱力学サイクル」の解析です。各過程の特性を理解し、法則を適用することが鍵となります。
問題を解く上で鍵となる物理法則や概念は以下の通りです。

1. 熱力学第一法則: \(\Delta U = Q + W_{\text{された}}\) (または \(Q = \Delta U + W_{\text{した}}\))。気体のエネルギー収支の基本です。
2. 理想気体の状態方程式: \(PV=nRT\)。各状態のP, V, Tを結びつけます。
3. 各変化の定義:
   • 断熱変化: \(Q=0\)。
   • 定積変化: \(W=0\)。熱量は \(\Delta U\) に等しい (\(Q=nC_V\Delta T\))。
   • 定圧変化: 仕事は \(W_{\text{した}}=P\Delta V\)。熱量は \(Q=nC_p\Delta T\)。
4. 内部エネルギー: 理想気体の場合、温度のみに依存します (\(\Delta U = nC_V\Delta T\))。

基本的なアプローチは以下の通りです。

1. (1)は誘導に従い、内部エネルギーが状態量であることを利用して式を導きます。
2. (2)以降は、A→B、B→C、C→Aの各過程について、熱力学第一法則を適用します。
3. (4)では、(2)(3)の結果を組み合わせ、仕事と熱量の関係から物理法則（マイヤーの関係式）を導出します。
4. (5)では、熱効率の定義式 \(e = \displaystyle\frac{W_{\text{正味}}}{Q_{\text{in}}}\) に、(3)で求めた熱量を代入して計算を進めます。
5. (6)は、逆サイクルの働き（ヒートポンプや冷凍機）について、熱力学第二法則の観点から考察します。

問(1)

思考の道筋とポイント
問題文の誘導に従い、状態aから状態bへの内部エネルギーの変化 \(\Delta U_{ab}\) を、状態cを経由する経路 a→c→b で考えます。理想気体の内部エネルギーは温度のみに依存するため、経路によらず始点と終点の温度が同じなら内部エネルギーの変化も同じになります。

この設問における重要なポイント

• \(\Delta U_{ab} = \Delta U_{ac} + \Delta U_{cb}\) という関係を使います。
• a→cは定積変化、c→bは等温変化です。
• 等温変化では温度が変わらないため、内部エネルギーも変化しません (\(\Delta U_{cb}=0\))。

具体的な解説と立式
状態aから状態bへの内部エネルギー変化 \(\Delta U_{ab}\) を考えます。
ここで、状態c（体積はaと同じ\(V\)、温度はbと同じ\(T’\)）を経由する経路 a→c→b を考えます。
内部エネルギーは状態量なので、経路に依らず、
$$\Delta U_{ab} = \Delta U_{ac} + \Delta U_{cb}$$
と書けます。

• 過程 a→c: 体積一定（定積変化）で温度が\(T\)から\(T’\)に変化します。
  • 気体がされた仕事は \(W_{ac} = 0\)。
  • 気体が吸収する熱量は、定積モル比熱の定義より \(Q_{ac} = nC_V(T’-T) = C_V(T’-T)\) (n=1のため)。
  • 熱力学第一法則 \(\Delta U = Q + W\) より、\(\Delta U_{ac} = Q_{ac} + W_{ac} = C_V(T’-T) + 0 = C_V(T’-T)\)。
• 過程 c→b: 温度\(T’\)で一定（等温変化）です。
  • 理想気体の内部エネルギーは温度のみに依存するため、温度変化がないこの過程では内部エネルギーは変化しません。よって \(\Delta U_{cb} = 0\)。

以上より、
$$
\begin{aligned}
\Delta U_{ab} &= \Delta U_{ac} + \Delta U_{cb} \\[2.0ex]
&= C_V(T’-T) + 0 \\[2.0ex]
&= C_V(T’-T)
\end{aligned}
$$

上記の立式により、
$$\Delta U_{ab} = C_V(T’-T)$$
となり、式①が導出されます。

aからbへ直接内部エネルギーの変化を考える代わりに、計算しやすい「定積変化(a→c)」と「等温変化(c→b)」に分けて考えます。定積変化での内部エネルギー変化は熱量そのものであり、等温変化では内部エネルギーは変化しません。この2つを足し合わせることで、どんな経路でも温度が\(T\)から\(T’\)に変わるときの内部エネルギー変化がわかる、という論法です。

これにより、理想気体の内部エネルギーの変化は、途中の圧力や体積の変化の仕方によらず、最初と最後の温度だけで決まること、そしてその変化量は \(nC_V\Delta T\) で与えられることが示されました。

問(2)

思考の道筋とポイント
過程A→Bは断熱変化です。熱力学第一法則 \(\Delta U = Q + W\) を適用します。断熱変化では \(Q=0\) であることと、問(1)で確立した内部エネルギーの式 \(\Delta U = nC_V\Delta T\) を使います。

この設問における重要なポイント

• A→Bは断熱変化なので、熱の出入りはありません (\(Q_{AB}=0\))。
• 気体が「される」仕事 \(W_{AB}\) を問われています。
• 内部エネルギーの変化 \(\Delta U_{AB}\) は、温度変化 \(T_A \to T_B\) を使って \(\Delta U_{AB} = C_V(T_B – T_A)\) と表せます。

具体的な解説と立式
過程A→Bについて、熱力学第一法則 \(\Delta U_{AB} = Q_{AB} + W_{AB}\) を立てます。

• 断熱変化なので \(Q_{AB} = 0\)。
• 内部エネルギーの変化は、式①より \(\Delta U_{AB} = C_V(T_B – T_A)\)。

これらを熱力学第一法則の式に代入します。
$$C_V(T_B – T_A) = 0 + W_{AB}$$

上の式から、\(W_{AB}\)は、
$$W_{AB} = C_V(T_B – T_A)$$
と求まります。

断熱変化では、外部との熱のやりとりがありません。そのため、気体が外部から仕事をされると、そのエネルギーはすべて内部エネルギーの増加に使われます。逆に気体が外部に仕事をすると、内部エネルギーを消費して行います。この関係を式にしたものが答えとなります。

A→Bは断熱膨張なので、気体は外部に仕事をし（\(W_{\text{した}} > 0\))、その分だけ内部エネルギーが減少して温度が下がります(\(T_B < T_A\))。したがって、\((T_B – T_A) < 0\) となり、気体が「された」仕事 \(W_{AB}\) は負になります。これは物理的に妥当です。答えは \(W_{AB} = C_V(T_B – T_A)\) です。

問(3)

思考の道筋とポイント
過程B→C（定圧変化）と過程C→A（定積変化）で気体が得る熱量を、それぞれのモル比熱の定義式を使って求めます。

この設問における重要なポイント

• B→Cは圧力が\(p_2\)で一定の「定圧変化」です。得られる熱量は定圧モル比熱 \(C_p\) を使って \(Q = nC_p\Delta T\) で計算します。
• C→Aは体積が\(V_1\)で一定の「定積変化」です。得られる熱量は定積モル比熱 \(C_V\) を使って \(Q = nC_V\Delta T\) で計算します。

具体的な解説と立式

• 過程B→C (定圧変化):
  気体が得る熱量 \(Q_{BC}\) は、定圧モル比熱の定義より、
  $$Q_{BC} = nC_p(T_C – T_B)$$
  \(n=1\,\text{mol}\) なので、
  $$Q_{BC} = C_p(T_C – T_B)$$
• 過程C→A (定積変化):
  気体が得る熱量 \(Q_{CA}\) は、定積モル比熱の定義より、
  $$Q_{CA} = nC_V(T_A – T_C)$$
  \(n=1\,\text{mol}\) なので、
  $$Q_{CA} = C_V(T_A – T_C)$$

立式そのものが答えとなります。

定圧変化と定積変化では、熱量を計算するための専用公式があります。それぞれの変化に対応するモル比熱（\(C_p\)または\(C_V\)）と温度変化を掛け合わせるだけで、得た熱量が計算できます。

\(Q_{BC} = C_p(T_C – T_B)\) と \(Q_{CA} = C_V(T_A – T_C)\) が得られました。
B→Cは定圧圧縮なので温度は下がり(\(T_C < T_B\))、\(Q_{BC}<0\)となり熱を放出します。 C→Aは定積加熱なので温度は上がり(\(T_A > T_C\))、\(Q_{CA}>0\)となり熱を吸収します。
これらは物理的に妥当な結果です。

問(4)

思考の道筋とポイント
まず、過程B→C→Aで気体が外部からされる仕事 \(W_{BCA}\) を求めます。次に、過程B→Cのみに熱力学第一法則を適用し、(3)の結果と結びつけることで、\(C_p, C_V, R\) の関係式（マイヤーの関係式）を導出します。

この設問における重要なポイント

• 仕事は \(W_{BCA} = W_{BC} + W_{CA}\) のように、各過程の和で計算できます。
• B→Cは定圧変化なので、された仕事は \(W_{BC} = -p_2(V_1 – V_2)\) です。
• C→Aは定積変化なので、された仕事は \(W_{CA} = 0\) です。
• 理想気体の状態方程式 \(pV=RT\) を使うと、仕事の式を温度で表すことができます。

具体的な解説と立式
Step 1: 仕事 \(W_{BCA}\) の計算
過程B→C→Aで気体がされる仕事 \(W_{BCA}\) は、各過程でされる仕事の和で表せます。
$$W_{BCA} = W_{BC} + W_{CA}$$

• 過程B→C (定圧変化): された仕事 \(W_{BC}\) は、
  $$
  \begin{aligned}
  W_{BC} &= -p_2(V_1 – V_2) \\[2.0ex]
  &= p_2(V_2 – V_1)
  \end{aligned}
  $$
• 過程C→A (定積変化): 体積が変化しないので、仕事は0です。\(W_{CA} = 0\)。

したがって、
$$
\begin{aligned}
W_{BCA} &= W_{BC} + W_{CA} \\[2.0ex]
&= p_2(V_2 – V_1) + 0 \\[2.0ex]
&= p_2(V_2 – V_1)
\end{aligned}
$$
ここで、状態BとCについて状態方程式 \(pV=RT\) を適用すると、\(p_2V_2 = RT_B\), \(p_2V_1 = RT_C\) となるので、これらを代入して仕事 \(W_{BCA}\) を温度で表します。
$$
\begin{aligned}
W_{BCA} &= p_2V_2 – p_2V_1 \\[2.0ex]
&= RT_B – RT_C \\[2.0ex]
&= R(T_B – T_C)
\end{aligned}
$$
Step 2: マイヤーの関係式の導出
過程B→Cについて熱力学第一法則を考えます。
$$\Delta U_{BC} = Q_{BC} + W_{BC}$$

• \(\Delta U_{BC} = C_V(T_C – T_B)\)
• \(Q_{BC} = C_p(T_C – T_B)\) （問3の結果）
• \(W_{BC} = p_2(V_1 – V_2) = RT_C – RT_B = -R(T_B – T_C)\)

これらを代入すると、
$$C_V(T_C – T_B) = C_p(T_C – T_B) – R(T_B – T_C)$$
$$C_V(T_C – T_B) = C_p(T_C – T_B) + R(T_C – T_B)$$
\(T_C – T_B \neq 0\) なので、両辺を \((T_C – T_B)\) で割ると、
$$C_V = C_p + R$$
おっと、また符号を間違えました。\(W_{BC} = p_2(V_2-V_1) = R(T_B-T_C)\) です。
$$\Delta U_{BC} = Q_{BC} + W_{BC}$$
$$C_V(T_C-T_B) = C_p(T_C-T_B) + R(T_B-T_C)$$
$$C_V(T_C-T_B) = C_p(T_C-T_B) – R(T_C-T_B)$$
両辺を \((T_C-T_B)\) で割ると、
$$C_V = C_p – R$$
これを整理して、
$$C_p – C_V = R$$

仕事 \(W_{BCA}\) は、立式で示した通り、
$$W_{BCA} = R(T_B – T_C)$$
マイヤーの関係式は、Step 2の導出過程より、
$$C_p – C_V = R$$

BからC、CからAへの2段階の仕事の合計を計算します。C→Aは体積が変わらないので仕事はゼロ。B→Cは定圧なので「圧力×体積変化」で仕事が計算できます。
次に、B→Cの変化だけに着目し、エネルギー保存則（熱力学第一法則）を立てます。この式に、内部エネルギー、熱量、仕事の各項を、温度とモル比熱で表した式で代入すると、有名なマイヤーの関係式が導かれます。

仕事は \(W_{BCA} = R(T_B – T_C)\) で、関係式は \(C_p – C_V = R\) です。定圧変化では、加えた熱が内部エネルギーの増加だけでなく外部への仕事にも使われるため、温度を1K上げるのにより多くの熱量が必要になります。その差が気体定数\(R\)に相当するという、物理的に重要な関係が導かれました。

問(5)

思考の道筋とポイント
熱効率\(e\)は、サイクルが吸収した熱量 \(Q_{\text{in}}\) と放出した熱量 \(Q_{\text{out}}\) を用いて、\(e = 1 + \displaystyle\frac{Q_{\text{out}}}{Q_{\text{in}}}\) と表せます。このサイクルでは、C→Aで熱を吸収し、B→Cで熱を放出します。

この設問における重要なポイント

• 熱を吸収する過程は C→A のみです。よって \(Q_{\text{in}} = Q_{CA}\)。
• 熱を放出する過程は B→C のみです。よって \(Q_{\text{out}} = Q_{BC}\)。
• 問(3)で求めた \(Q_{CA}\) と \(Q_{BC}\) を使います。
• 最終的に \(\gamma, \displaystyle\frac{p_1}{p_2}, \displaystyle\frac{V_2}{V_1}\) で表すため、状態方程式を使って温度を圧力と体積の式に変換します。

具体的な解説と立式
熱効率\(e\)の定義式に、各熱量を代入します。
$$e = 1 + \frac{Q_{BC}}{Q_{CA}}$$
問(3)の結果を代入すると、
$$
\begin{aligned}
e &= 1 + \frac{C_p(T_C – T_B)}{C_V(T_A – T_C)} \\[2.0ex]
&= 1 – \frac{C_p}{C_V} \frac{T_B – T_C}{T_A – T_C}
\end{aligned}
$$
ここで、\(\gamma = \displaystyle\frac{C_p}{C_V}\) を使うと、
$$e = 1 – \gamma \frac{T_B – T_C}{T_A – T_C}$$
次に、温度を圧力と体積で表すために状態方程式 \(pV=RT\) を使います。
\(T_A = \displaystyle\frac{p_1V_1}{R}\), \(T_B = \displaystyle\frac{p_2V_2}{R}\), \(T_C = \displaystyle\frac{p_2V_1}{R}\)
これらを代入します。
$$
\begin{aligned}
e &= 1 – \gamma \frac{\frac{p_2V_2}{R} – \frac{p_2V_1}{R}}{\frac{p_1V_1}{R} – \frac{p_2V_1}{R}} \\[2.0ex]
&= 1 – \gamma \frac{\frac{p_2}{R}(V_2 – V_1)}{\frac{V_1}{R}(p_1 – p_2)} \\[2.0ex]
&= 1 – \gamma \frac{p_2(V_2 – V_1)}{V_1(p_1 – p_2)}
\end{aligned}
$$
この式を、与えられた変数 \(\displaystyle\frac{p_1}{p_2}, \displaystyle\frac{V_2}{V_1}\) を使って変形するために、分母分子を \(p_2V_1\) で割ります。
$$
\begin{aligned}
e &= 1 – \gamma \frac{\frac{p_2(V_2 – V_1)}{p_2V_1}}{\frac{V_1(p_1 – p_2)}{p_2V_1}} \\[2.0ex]
&= 1 – \gamma \frac{\frac{V_2}{V_1} – 1}{\frac{p_1}{p_2} – 1}
\end{aligned}
$$

上記の立式で得られた式が最終的な答えとなります。
$$e = 1 – \gamma \frac{\frac{V_2}{V_1} – 1}{\frac{p_1}{p_2} – 1}$$

熱効率は「1 + (放出した熱量) / (吸収した熱量)」で計算します。このサイクルではC→Aで熱を吸収し、B→Cで熱を放出します。それぞれの熱量を(3)の結果から代入し、あとは気体の状態方程式などを使って、問題で指定された物理量（\(\gamma, p_1/p_2, V_2/V_1\)）だけの式に整理していきます。

熱効率は \(e = 1 – \gamma \displaystyle\frac{V_2/V_1 – 1}{p_1/p_2 – 1}\) となります。この式は、サイクルの形状（圧力比や体積比）と気体の性質（比熱比\(\gamma\)）だけで熱効率が決まることを示しています。

問(6)

思考の道筋とポイント
サイクルを逆向き（A→C→B→A）に運転する場合を考えます。これは元のサイクルの熱と仕事の出入りがすべて逆になることを意味します。元のサイクルが「熱を仕事に変える熱機関」だったので、逆サイクルは「仕事を消費して熱を移動させる機関」となります。

この設問における重要なポイント

• A→C: 定積冷却。気体は熱を放出。
• C→B: 定圧膨張。気体は熱を吸収。
• B→A: 断熱圧縮。外部から仕事をされる。
• 全体として、低温側で熱を吸収し、高温側で熱を放出します。これを実現するために外部から仕事を加える必要があります。これは冷凍機やヒートポンプ（エアコン）の原理です。
• 熱力学第二法則: 「熱は外部からの仕事なしに、低温の物体から高温の物体へ自発的に移動することはない」という法則。この逆サイクルが成立するためには、外部から正味の仕事を加える必要があります。

具体的な解説と立式
逆サイクル A→C→B→A の各過程は以下のようになります。

• A→C: 定積冷却。気体は熱量 \(|Q_{CA}|\) を高温熱源へ放出します。
• C→B: 定圧膨張。気体は熱量 \(|Q_{BC}|\) を低温熱源から吸収します。
• B→A: 断熱圧縮。気体は外部から仕事 \(|W_{AB}|\) をされます。

サイクル全体で見ると、低温の熱源から熱を吸収し、高温の熱源へ熱を放出しています。この熱の「汲み上げ」を行うために、外部から正味の仕事をする必要があります（サイクルが描く面積分の仕事をされる）。これは冷凍機やエアコン（ヒートポンプ）の動作原理です。
この機関が成立するための条件は、熱力学第二法則に反しないことです。すなわち、この熱の移動は自発的には起こらず、必ず外部から仕事を加える（エネルギーを消費する）ことによってのみ可能となります。

元のサイクルの逆回転を考えます。熱の出入りや仕事の向きがすべて逆になります。その結果、低温の場所から熱を奪い、高温の場所へ熱を運ぶ装置になります。これはエアコンや冷蔵庫の仕組みです。ただし、これはタダではできず、「外部から仕事を加える」というエネルギーの投入が必要です。これが熱力学の重要なルール（第二法則）に反しないための条件です。

解答の要旨：
低温熱源から熱を吸収し、高温熱源に熱を放出する、エアコンのような機関となる。気体がする仕事は負になるので、外部から仕事をされる必要があり、そのことが熱力学第二法則に反しない条件となる。

【総まとめ】この一問を未来の得点力へ！完全マスター講座

最重要ポイント：この問題の核心となる物理法則は？

• 熱力学第一法則 (\(\Delta U = Q + W_{\text{された}}\)):
  • 核心: 気体のエネルギー保存則であり、すべての熱力学の問題を貫く基本原理です。内部エネルギーの変化(\(\Delta U\))は、外部から供給された熱量(\(Q\))と、外部からされた仕事(\(W_{\text{された}}\))の和に等しい。この法則を各過程（断熱、定圧、定積）に正しく適用することが全ての基本です。
  • 理解のポイント: 問題に応じて \(W_{\text{された}}\) を使うか \(W_{\text{した}}\) (\(Q = \Delta U + W_{\text{した}}\)) を使うか柔軟に切り替えることが重要です。本解説では「された仕事」で統一しています。
• 理想気体の内部エネルギー (\(\Delta U = nC_V\Delta T\)):
  • 核心: 理想気体の内部エネルギーは、体積や圧力にはよらず、温度だけで決まる「状態量」であるという極めて重要な性質です。これにより、どんな複雑な変化でも、最初と最後の温度さえ分かれば内部エネルギーの変化量を計算できます。
  • 理解のポイント: (1)の証明はまさにこの性質に基づいています。定圧変化や断熱変化であっても、内部エネルギーの変化を計算する際は、常にこの式(\(nC_V\Delta T\))を使います。
• 各状態変化の定義と性質:
  • 核心: 断熱(\(Q=0\))、定積(\(W=0\))、定圧(\(W_{\text{した}}=P\Delta V\))という各過程の物理的な制約を理解し、熱力学第一法則に適用することが、具体的な立式の鍵となります。
  • 理解のポイント:
    • 断熱変化: \(\Delta U = W_{\text{された}}\) (仕事が直接内部エネルギーに変わる)
    • 定積変化: \(\Delta U = Q\) (熱が直接内部エネルギーに変わる)
    • 定圧変化: \(\Delta U = Q + W_{\text{された}}\) (熱が内部エネルギーと仕事の両方に分配される)

応用テクニック：似た問題が出たらココを見る！解法の鍵と着眼点

• 応用できる類似問題のパターン:
  • ディーゼルサイクル: 断熱圧縮→定圧膨張→断熱膨張→定積冷却という過程からなるサイクル。本問題と構成要素が似ています。
  • カルノーサイクル: 等温変化と断熱変化のみで構成される、理論上最も熱効率が高いサイクル。
  • スターリングサイクル、ブレイトンサイクル: 様々な熱力学サイクルが存在しますが、いずれも「各過程の性質を理解し、熱力学第一法則を適用する」という基本アプローチは共通です。
• 初見の問題での着眼点:
  1. サイクルの過程を特定する: まず、サイクルがどのような過程（定積、定圧、等温、断熱）の組み合わせでできているかを\(P-V\)図から読み取ります。
  2. 熱の吸収・放出過程を特定する: サイクルの中で、どの過程で熱を吸収し(\(Q_{\text{in}} > 0\))、どの過程で熱を放出するのか(\(Q_{\text{out}} < 0\))を特定します。これは熱効率の計算に不可欠です。一般に、温度が上がる過程で熱を吸収し、下がる過程で熱を放出します（断熱変化を除く）。
  3. 仕事と内部エネルギーの関係を整理する: 各過程について、\(Q, W, \Delta U\) のうち、どれが0になるか、あるいは簡単に計算できるかを考え、熱力学第一法則の式を簡略化します。
  4. 状態方程式を使いこなす: \(P, V, T\) の関係は常に状態方程式 \(PV=nRT\) で結びつけられています。温度を圧力・体積で表したり、その逆を行ったりして、式を整理する際に活用します。

要注意！ありがちなミス・誤解とその対策

• 仕事の符号の混同:
  • 誤解: 「気体がした仕事」と「気体がされた仕事」を混同し、熱力学第一法則の式の符号を間違える。
  • 対策: 自分で「\(\Delta U = Q + W_{\text{された}}\)」か「\(Q = \Delta U + W_{\text{した}}\)」のどちらか一方の形を基準として決め、常にその式に立ち返る習慣をつけましょう。膨張すれば「した仕事」は正、「された仕事」は負、圧縮されればその逆、と物理的なイメージと結びつけることも有効です。
• モル比熱の使い分けミス:
  • 誤解: 定圧変化なのに \(C_V\) を使って熱量を計算する、あるいはその逆。
  • 対策: 「定“積”変化の熱量は\(C_V\)」「定“圧”変化の熱量は\(C_p\)」と、名前と対応させて覚えましょう。内部エネルギーの変化 \(\Delta U\) の計算は、どんな変化でも常に \(C_V\) を使う、という点も重要です。
• 熱効率の式の誤解:
  • 誤解: 吸収した熱量 \(Q_{\text{in}}\) ではなく、吸収と放出を合計した正味の熱量で仕事を割ってしまう。
  • 対策: 熱効率の定義は「投入したエネルギー（吸収した熱）のうち、どれだけを有効な仕事に変換できたか」という割合です。したがって、分母は必ず「吸収した熱量の合計 \(Q_{\text{in}}\)」になります。

物理の眼を養う：現象のイメージ化と図解の極意

• この問題での有効なイメージ化と図示:
  • \(P-V\)図の活用: この問題の中心となる図です。
    • サイクルが時計回りの場合、囲まれた面積が気体が1サイクルで「した」正味の仕事を表します。
    • サイクルが反時計回りの場合、囲まれた面積が気体が1サイクルで「された」正味の仕事を表します。
    • 断熱曲線は等温曲線よりも傾きが急であることを意識して描くと、各状態の位置関係がより正確に理解できます。
  • エネルギーの流れ図: 高温熱源から熱 \(Q_{\text{in}}\) が入り、一部が仕事 \(W_{\text{net}}\) として取り出され、残りが熱 \(|Q_{\text{out}}|\) として低温熱源に捨てられる、という熱機関の模式図を思い浮かべると、熱効率の概念が理解しやすくなります。

なぜその公式？論理的な公式選択と適用の思考法

• 熱力学第一法則:
  • 選定理由: 仕事、熱、内部エネルギーという3つの量の関係性を問うているため。エネルギー保存則として、全ての過程の基本となります。
  • 適用根拠: エネルギー保存則。
• \(Q=nC\Delta T\) (モル比熱の定義):
  • 選定理由: 問題が「熱量」を問うており、かつ定積変化・定圧変化という条件が与えられているため。これらの変化における熱量を最も直接的に計算できる公式です。
  • 適用根拠: モル比熱の物理的な定義そのものです。
• マイヤーの関係式 (\(C_p-C_V=R\)):
  • 選定理由: (4)で関係式を導出するよう求められているため。また、\(C_p\)と\(C_V\)という異なる物理定数を結びつける際に必要となります。
  • 適用根拠: 定圧変化における熱力学第一法則に、状態方程式を適用することで導出される、理想気体の普遍的な性質です。
• 熱効率の定義式 (\(e = W_{\text{net}}/Q_{\text{in}}\)):
  • 選定理由: (5)で「熱効率」という指標そのものが問われているため。
  • 適用根拠: 熱機関の性能を評価するための物理的な定義です。

思考を整理する：立式から計算までのロジカルフロー

1. (2) 断熱仕事 \(W_{AB}\):
   • 戦略: A→Bに熱力学第一法則を適用。
   • フロー: \(\Delta U_{AB} = Q_{AB} + W_{AB}\) \(\rightarrow\) \(Q_{AB}=0\) と \(\Delta U_{AB}=C_V(T_B-T_A)\) を代入 \(\rightarrow\) \(W_{AB}\) を求める。
2. (3) 熱量 \(Q_{BC}, Q_{CA}\):
   • 戦略: 各過程のモル比熱の定義式を適用。
   • フロー: B→Cは定圧なので \(Q_{BC}=C_p(T_C-T_B)\)。C→Aは定積なので \(Q_{CA}=C_V(T_A-T_C)\)。
3. (4) 仕事 \(W_{BCA}\) とマイヤーの関係式:
   • 戦略: ①仕事の定義から \(W_{BCA}\) を計算。②B→Cに熱力学第一法則を適用し、(3)の結果と①の仕事の一部を使って関係式を導出。
   • フロー: \(W_{BCA} = W_{BC}+W_{CA} = -p_2(V_1-V_2)+0\)。状態方程式で温度に変換。→ \(\Delta U_{BC} = Q_{BC} + W_{BC}\) に各項を代入し、\(T\)の項を消去して \(C_p, C_V, R\) の関係式を導く。
4. (5) 熱効率 \(e\):
   • 戦略: 熱効率の定義式 \(e = 1 + Q_{\text{out}}/Q_{\text{in}}\) を使う。
   • フロー: \(Q_{\text{in}}=Q_{CA}\), \(Q_{\text{out}}=Q_{BC}\) を代入 \(\rightarrow\) \(e = 1 + \frac{C_p(T_C-T_B)}{C_V(T_A-T_C)}\) \(\rightarrow\) 状態方程式を使い、温度を圧力と体積で表して整理する。
5. (6) 逆サイクル:
   • 戦略: 元のサイクルの熱と仕事の出入りをすべて逆にして、その働きを考察する。
   • フロー: 低温部から熱を吸収し、高温部へ熱を放出する機関（冷凍機・ヒートポンプ）であることを述べる。→ この動作には外部からの仕事が必要であり、それが熱力学第二法則に反しない条件であることを説明する。

計算ミスをなくす！日頃の意識と実践テクニック

• 添字の確認: \(T_A, T_B, T_C\) など、多くの状態が出てくるため、温度変化 \(\Delta T\) を計算する際に「(後) – (前)」の順番を間違えないように注意しましょう。(\(T_C-T_B\) なのか \(T_B-T_C\) なのか)
• 文字の置き換えは慎重に: (5)のように、多くの文字を含む式を整理する際は、一気に代入するのではなく、段階的に進めましょう。例えば、まず \(e\) を \(T\) と \(C_p, C_V\) で表し、次に \(T\) を \(P, V\) で表す、というように手順を分けると、間違いが減ります。
• 比熱比 \(\gamma\) の導入タイミング: \(\gamma = C_p/C_V\) は、式がある程度整理されてから最後に導入すると見通しが良くなることが多いです。

解きっぱなしはNG！解答の妥当性を吟味する習慣をつけよう

• 得られた答えの物理的妥当性の検討:
  • (3) 熱量の符号: B→Cは圧縮され温度が下がるので \(Q_{BC}<0\) (放出)、C→Aは加熱され温度が上がるので \(Q_{CA}>0\) (吸収) となり、計算結果の符号と物理現象が一致することを確認します。
  • (4) マイヤーの関係式: \(C_p > C_V\) であることは、「定圧下では熱が仕事にも使われる分、温度を上げるのにより多くの熱が必要」という物理的イメージと合致します。
  • (5) 熱効率 \(e\): 熱効率は必ず \(0 < e < 1\) の範囲にあるはずです。得られた式の変数が物理的に妥当な範囲にあるとき、この条件を満たすかを確認します。
• 既知の状況との比較:
  • (4)で導出したマイヤーの関係式 \(C_p-C_V=R\) は、熱力学における最も基本的な関係式の一つです。これが正しく導出できたかで、それまでの計算の妥当性を検証できます。

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問題73 (神戸大 改)